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物质纯重力场部分的能量-动量张量研究

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娄太平. 2004: 物质纯重力场部分的能量-动量张量研究, 物理学报, 53(6): 1657-1661. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2004.06.009
引用本文: 娄太平. 2004: 物质纯重力场部分的能量-动量张量研究, 物理学报, 53(6): 1657-1661. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2004.06.009
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2004: A study about the energy-momentum tensor of pure gravitational field part of matter, Acta Physica Sinica, 53(6): 1657-1661. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2004.06.009
Citation: 2004: A study about the energy-momentum tensor of pure gravitational field part of matter, Acta Physica Sinica, 53(6): 1657-1661. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2004.06.009
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物质纯重力场部分的能量-动量张量研究

  • 东北大学材料与冶金学院,沈阳,110004

    • 通讯作者: 娄太平

A study about the energy-momentum tensor of pure gravitational field part of matter

    Corresponding author:

  • 摘要: 认为物质的质量(能量)存在形式可分为两部分,一部分是以纯物质形式存在的,另一部分是以纯重力场形式存在的.物质质量(能量)这两种形式各自对应着相应的能量-动量张量,物质总的能量-动量张量可表示为Tμν=T(Ⅰ)μν+T(Ⅱ),这里,T(Ⅱ)c,T(Ⅱ)μν分别代表物质纯物质部分和纯重力场部分的能量-动量张量.通过类比电磁理论,定义:ωμ=-c2μ0/√g00,并引入一个反对称张量Dμν= ωμν/ xν- ων/ xμ,则物质纯重力场部分的能量-动量张量为T(Ⅱ)μν=(Dμρ-gμνDαβ/4)/4πG.则包含重力场贡献的重力场方程为Rμν-gμνR/2=8πG(T(Ⅰ)μν+T(Ⅱ)μν)/c4.将包含重力场贡献的重力方程应用到一个与时间无关质量为M孤立球对称物质体系,可得到其纯物质球体之外的线素为d s2=-(1-m/r)-2dr2-r2dθ2-r2sin2θdψ2+(1-m/r)2c2dt2,这里m=GM/c2.
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出版历程
  • 刊出日期:  2004-06-30

物质纯重力场部分的能量-动量张量研究

    通讯作者: 娄太平
  • 东北大学材料与冶金学院,沈阳,110004

摘要: 认为物质的质量(能量)存在形式可分为两部分,一部分是以纯物质形式存在的,另一部分是以纯重力场形式存在的.物质质量(能量)这两种形式各自对应着相应的能量-动量张量,物质总的能量-动量张量可表示为Tμν=T(Ⅰ)μν+T(Ⅱ),这里,T(Ⅱ)c,T(Ⅱ)μν分别代表物质纯物质部分和纯重力场部分的能量-动量张量.通过类比电磁理论,定义:ωμ=-c2μ0/√g00,并引入一个反对称张量Dμν= ωμν/ xν- ων/ xμ,则物质纯重力场部分的能量-动量张量为T(Ⅱ)μν=(Dμρ-gμνDαβ/4)/4πG.则包含重力场贡献的重力场方程为Rμν-gμνR/2=8πG(T(Ⅰ)μν+T(Ⅱ)μν)/c4.将包含重力场贡献的重力方程应用到一个与时间无关质量为M孤立球对称物质体系,可得到其纯物质球体之外的线素为d s2=-(1-m/r)-2dr2-r2dθ2-r2sin2θdψ2+(1-m/r)2c2dt2,这里m=GM/c2.

English Abstract

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