冲击波作用下Pb(Zr0.95Ti0.05)O3铁电陶瓷去极化后电阻率动态特性

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伍友成, 刘高旻, 戴文峰, 高志鹏, 贺红亮, 郝世荣, 邓建军. 2017: 冲击波作用下Pb(Zr0.95Ti0.05)O3铁电陶瓷去极化后电阻率动态特性, 物理学报, 66(4): 256-262. doi: 10.7498/aps.66.047201
引用本文: 伍友成, 刘高旻, 戴文峰, 高志鹏, 贺红亮, 郝世荣, 邓建军. 2017: 冲击波作用下Pb(Zr0.95Ti0.05)O3铁电陶瓷去极化后电阻率动态特性, 物理学报, 66(4): 256-262. doi: 10.7498/aps.66.047201
Wu You-Cheng, Liu Gao-Min, Dai Wen-Feng, Gao Zhi-Peng, He Hong-Liang, Hao Shi-Rong, Deng Jian-Jun. 2017: Dynamic resistivity of Pb(Zr0.95Ti0.05)O3 depolarized ferro electric under shock wave compression, Acta Physica Sinica, 66(4): 256-262. doi: 10.7498/aps.66.047201
Citation: Wu You-Cheng, Liu Gao-Min, Dai Wen-Feng, Gao Zhi-Peng, He Hong-Liang, Hao Shi-Rong, Deng Jian-Jun. 2017: Dynamic resistivity of Pb(Zr0.95Ti0.05)O3 depolarized ferro electric under shock wave compression, Acta Physica Sinica, 66(4): 256-262. doi: 10.7498/aps.66.047201

冲击波作用下Pb(Zr0.95Ti0.05)O3铁电陶瓷去极化后电阻率动态特性

Dynamic resistivity of Pb(Zr0.95Ti0.05)O3 depolarized ferro electric under shock wave compression

  • 摘要: 在冲击波压力作用下,极化Pb(Zr0.95Ti0.05)O3(PZT95/5)铁电陶瓷会发生铁电-反铁电相变失去极化,由于冲击波压力高、作用时间短,伴随材料去极化相变出现的瞬态电导特性难以准确测试.本文建立了新的实验方法,采用脉冲电容器作为冲击波加载铁电陶瓷脉冲电源的输出负载,在冲击波压力约3.5 GPa的实验中直接测得铁电陶瓷的漏电流,计算得到PZT95/5铁电陶瓷去极化后的电阻率,变化范围为2.2×104—3.5×104?·cm;在实验数据的基础上,建立了动态电阻模型,对冲击波传播过程中PZT95/5铁电陶瓷去极化后的电阻率进行了分析,初步揭示了冲击波作用下PZT95/5铁电陶瓷去极化后电阻率的动态特性.
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出版历程
  • 刊出日期:  2017-03-02

冲击波作用下Pb(Zr0.95Ti0.05)O3铁电陶瓷去极化后电阻率动态特性

  • 中国工程物理研究院流体物理研究所,绵阳,621900

摘要: 在冲击波压力作用下,极化Pb(Zr0.95Ti0.05)O3(PZT95/5)铁电陶瓷会发生铁电-反铁电相变失去极化,由于冲击波压力高、作用时间短,伴随材料去极化相变出现的瞬态电导特性难以准确测试.本文建立了新的实验方法,采用脉冲电容器作为冲击波加载铁电陶瓷脉冲电源的输出负载,在冲击波压力约3.5 GPa的实验中直接测得铁电陶瓷的漏电流,计算得到PZT95/5铁电陶瓷去极化后的电阻率,变化范围为2.2×104—3.5×104?·cm;在实验数据的基础上,建立了动态电阻模型,对冲击波传播过程中PZT95/5铁电陶瓷去极化后的电阻率进行了分析,初步揭示了冲击波作用下PZT95/5铁电陶瓷去极化后电阻率的动态特性.

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