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大气压氩气微放电通道中电子激发温度的时间演化

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董丽芳, 冉俊霞, 毛志国. 2005: 大气压氩气微放电通道中电子激发温度的时间演化, 物理学报, 54(5): 2167-2171. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2005.05.037
引用本文: 董丽芳, 冉俊霞, 毛志国. 2005: 大气压氩气微放电通道中电子激发温度的时间演化, 物理学报, 54(5): 2167-2171. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2005.05.037
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Dong Li-Fang, Ran Jun-Xia, Mao Zhi-Guo. 2005: Temporal evolution of electron excited temperature in micro-discharge in argon at atmospheric pressure, Acta Physica Sinica, 54(5): 2167-2171. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2005.05.037
Citation: Dong Li-Fang, Ran Jun-Xia, Mao Zhi-Guo. 2005: Temporal evolution of electron excited temperature in micro-discharge in argon at atmospheric pressure, Acta Physica Sinica, 54(5): 2167-2171. doi: 10.3321/j.issn:1000-3290.2005.05.037
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大气压氩气微放电通道中电子激发温度的时间演化

  • 河北大学物理科学与技术学院,河北,保定,071002

Temporal evolution of electron excited temperature in micro-discharge in argon at atmospheric pressure

  • 摘要: 利用双水电极介质阻挡放电装置,采用光谱方法测量了大气压氩气介质阻挡放电微放电通道中的电子温度的时间演化.选取波长为696.54nm(2P2→1S5),763.51nm(2P6→1S5),772.42nm(2P2→1S3)的氩原子谱线进行了时间分辨测量.实验发现在放电期间,电压波形开始下降,在放电熄灭后又开始上升.高能级为2P2的跃迁(772.42nm和696.54nm)比2P6的跃迁763.51nm要延迟几十ns.根据其时间分辨谱,估算了微放电中的电子激发温度的时间演化,结果表明,电子激发温度并不是一个恒定值,而是随时间变化的.当放电电流达到最大值,即电子密度达到最大值时,其电子温度并未达到最大值,而经过200ns后才达到最大值.
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出版历程
  • 刊出日期:  2005-05-30

大气压氩气微放电通道中电子激发温度的时间演化

  • 河北大学物理科学与技术学院,河北,保定,071002

摘要: 利用双水电极介质阻挡放电装置,采用光谱方法测量了大气压氩气介质阻挡放电微放电通道中的电子温度的时间演化.选取波长为696.54nm(2P2→1S5),763.51nm(2P6→1S5),772.42nm(2P2→1S3)的氩原子谱线进行了时间分辨测量.实验发现在放电期间,电压波形开始下降,在放电熄灭后又开始上升.高能级为2P2的跃迁(772.42nm和696.54nm)比2P6的跃迁763.51nm要延迟几十ns.根据其时间分辨谱,估算了微放电中的电子激发温度的时间演化,结果表明,电子激发温度并不是一个恒定值,而是随时间变化的.当放电电流达到最大值,即电子密度达到最大值时,其电子温度并未达到最大值,而经过200ns后才达到最大值.

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